VII.Момент импульса частицы и системы частиц. Конспект лекций Угловой момент протона 4 буквы

Кроме энергии и импульса существует ещё Одина физическая величина. С которой связан закон сохранения - это момент импульса. Моментом импульса частицы относительно точки О называется векторравный
,-радиус; -импульс.

Т.е. является??? вектором. Его направление выбрано так, что вращение вокруг О в направлениии векторобразует правовинтовую систему. Модуль
угол междуи

плечо вектораотносительно О.

Найдем с какой величиной связано изменение вектора во времени:

.

Т.к т.о неподвижна, торавно скорости частицы, т.е. совпадает с, т.е.
. Далее
- второй закон Ньютона и
; Величина
-момент силы аксиальный вектор.
,-плечо силыотносительно т.О.

Т.о производная по момента импульсачастицы, относительно некоторой т.О выбранной системы отсчета равна моменту равнодействующей силыотносительно этой точки
. Это уравнение называют уравнением моментов.

Если система отсчета является неинерциальной, то в момент силы включает в себя как момент сил взаимодействия, так и момент сил инерции (относительно той же т.О). Из уравнения моментов следует что если
, то
-равномерное вращательное движение. Т.е. если момент всех сил относительно т.О системы отсчета равен О, в течение интересующего нас
, то момент импульса частицы относительно этой точки остается постоянным.

Уравнение моментов позволяет найти
точки относительно О в любой момент времени если известна
частицы относительно точки. Для этого достаточно продифференцировать уравнение
. Кроме этого, если известна зависимость
, то можно найти приращение момента импульса частицы относительно т.О за любой промежуток времени. Для этого необходимо проинтегрировать уравнение
, тогда

Выражение -импульс момента силы подобно, т.е. приращение момента импульса частицы за любой промежуток времени равно импульсу момента силы за э

то время.

4.3. Момент импульса и момент силы относительно оси.

Возьмем в интересующей нас системе отсчета произвольную неподвижную ось. Пусть относительно некоторой т.О осимомент импульса частицы равен, а момент сил
. Момент импульса относительно осиназывается проекция на эту ось вектора, определенного относительно произвольной точки О данной оси. Аналогично вводится понятие момента силы относительно оси
. Уравнение момента относительно оси
т.е. производная ототносительноравна
относительно этой оси. В частности при

. Т.е. если момент илы относительно некоторой осиравен 0, тоотносительно этой оси остаеся постоянным. При этом векторменяется.

4.4. Закон сохранения момента импульса системы.

Рассмотрим систему состоящую из 2 частиц, на которые действуют также силы и. Момент импульса является аддитивной величиной. Для системы равен векторной сумме моментов импульса отдельных частиц относительно одной и той же точки
.

Нам известно, что
-моменту всех сил, действующих на частицу, а изменение момента системы
, тогда
;
;

- суммарный момент всех внутренних сил действующих на частицы.

- суммарный момент всех внешних сил действующих на частицы.

Значит для двух частиц:

Суммарный момент внутренних сил относительно любой точки равен 0. силы взаимодействия между частицами
по 3 му закону Ньютона действуют по одной прямой, значит имеют одинаковое плечо, поэтому момент каждой пары внутренних сил равен 0.

Т.о.
; т.е. системы изменяются под действием внешних сил
. Если внешние силы отсутствуют
,
, то, является аддитивным сохраняющейся величиной. Т.е. момент импульса замкнутой системы частиц остается постоянным, не меняется со временем. Это справедливо относительно любой точки инерциальной системы отсчета:
т.е. моменты импульса отдельных частейодной части системы происходят за счет убылидругой части (относительно одной точки).

Закон справедлив и в неинерциальной системе отсчета в тех случаях когда суммарный момент всех внешних сил, включая силы инерции равен нулю.

Закон играет такую же роль как закон сохранения энергии импульса. Он позволяет решать разные задачи, не рассматривая детально внутренние процессы. Пример: разгоняют????

Момент импульса
;
т.е.уменьшается как. Этот эффект широко используют гимнасты, фигуристы и т.д. здесь мы интересуемся силами взаимодействия и т.д. у незамкнутых систем может сохраняться не сам, а его проекция на некоторую неподвижную ось. Это бывает, когда
всех внешних сил.

;
;

В физике понятие момента импульса расширяют на немеханические системы (с электромагнитным излучением, в атомах, ядра и др.) где не действуют законы Ньютона. Здесь закон сохранения момента импульса уже не является следствием законов Ньютона, а представляет собой самостоятельный принцип, является обобщением опытных фактов и является одним из фундаментальных законов наряду с законами сохранения энергии и импульса.

Моментом импульса частицы (материальной точки) относительно точки О называется векторная величина, равная:

Моментом импульса частицы (материальной точки) относительно точки О называется векторная величина, равная:

L-аксиальный вектор . Направление вектора момента импульса L определяется так, что вращение вокруг точки О в направлении вектора p вокруг оси,проходящей через точку О, подчиняется правилу правого винта. Вектор r, p и L образуют правовинтовую систему. В системе СИ момент импульса имеет единицу измерения: [L]=1 кг·м 2 /c.

Рассмотрим два примера расчета момента импульса частицы относительно точки О.

Пример 1 . Частица движется вдоль прямолинейной траектории, масс частицы-m, импульс-p. Найдем L и ½ L½ . Сделаем рисунок.

из формулы (22.4.) следует, что модуль момента импульса может изменяться только за счет изменения модуля скорости, т.к. при движении по прямолинейной траектории плечо l остается постоянным.

Пример 2 . Частица массой m движется по окружности радиуса R со скоростью V. Найдем L и ½ L½ . Сделаем рисунок.

Рис.22.3.Направление вектора импульса частицы, движущейся по окружности радиуса R со скоростью V.

(22 .5 )

(22 .6 )

Момент импульса рассмотрен относительно точки С. Из формулы (22.6.) следует, что модуль момента импульса может меняться только за счет изменения модуля скорости. Несмотря на непрерывное изменение направления вектора p, направление вектора L остается постоянным.

Анализ поведения систем показывает, что кроме энергии и импульса существует еще одна механическая величина, с которой также связан закон сохранения,-это так называемый момент импульса . Используют также названия момент количества движения, вращательный момент, угловой момент, или просто момент.

Что это за величина и каковы ее свойства?

Сначала возьмем одну частицу. Пусть - радиус-вектор, характеризующий ее положение относительно некоторой точки O выбранной системы отсчета, а - ее импульс в этой системе. Моментом импульса частицы А относительно точки O (рис. 6.1) называют вектор , равный векторному произведению векторов и :

Из этого определения следует, что является аксиальным вектором. Его направление выбрано так, что вращение вокруг точки O в направлении вектора образуют правовинтовую систему. Модуль вектора равен

,

(6.2)

где - угол между векторами и плечо вектора относительно точки О (рис. 6.1).

Выведем уравнение, описывающее изменение во времени вектора . Его называют уравнением моментов . Для вывода необходимо выяснить - какая механическая величина ответственна за изменение вектора в данной

системе отсчета. Продифференцируем уравнение (6.1) по времени:

Так как точка O неподвижна, то вектор равен скорости частицы, т. е. совпадает по направлению с вектоpом , поэтому

Используя второй закон Ньютона, получим где равнодействующая всех сил, приложенных к частице. Следовательно,

Величину, стоящую в правой части этого уравнения, называют моментом силы относительно точки О (рис. 6.2). Обозначив ее буквой , запишем

Вектор как и , является аксиальным. Модуль этого вектора, аналогично (6.2), равен

Это уравнение называют уравнением моментов . Заметим, что если система отсчета является неинерциальной, то момент силы включает в себя как момент сил взаимодействия, так и момент сил инерции относительно той же точки O .

Из уравнения моментов (6.5), в частности, следует, что если то . Другими словами, если относительно некоторой точки O выбранной системы отсчета момент всех сил, действующих на частицу, равен нулю в течение интересующего нас промежутка времени, то относительно этой точки момент импульса частицы остается постоянным в течение этого времени.

Пример 1. Некоторая планета А движется и поле тяготения Солнца С (рис. 6.3). Относительно какой точки гелиоцснтричсской системы отсчета момент импульса данной планеты будет сохраняться во времени?

Для ответа на этот вопрос, прежде всего, необходимо установить, какие силы действуют на планету А. В данном случае это только сила тяготения

со стороны Солнца. Так как при движении планеты направление этой силы

все время проходит через центр Солнца, то последний и является той точкой, относительно которой момент силы все время равен нулю и момент импульса планеты будет оставаться постоянным. Импульс же планеты при этом будет меняться.

Пример 2. Шайба А, двигаясь по гладкой горизонтальной плоскости, упруго отскакивает от гладкой вертикальной стенки (рис.6.4, вид сверху). Найти точку, относительно которой момент импульса шайбы будет оставаться постоянным в этом процессе.

На шайбу действуют сила тяжести, сила реакции со стороны горизонтальной плоскости, сила реакции со стороны стенки в момент удара о нее. Первые две силы уравновешивают друг друга, остается сила . Ее момент равен нулю относительно любой точки, лежащей на линии действия вектора , а значит, относительно любой из этих точек момент импульса шайбы будет оставаться постоянным в данном процессе.

Пример 3. На горизонтальной гладкой плоскости находятся неподвижный вертикальный цилиндр и шайба А, соединенная с цилиндром нитью АВ (рис. 6.5, вид сверху). Шайбе сообщили начальную скорость , как показано на этом рисунке. Есть ли здесь точка, относительно которой момент импульса шайбы будет оставаться постоянным в процессе движения?

В данном случае единственная некомпенсированная сила, действующая на шайбу А, - это сила натяжения со стороны нити. Нетрудно видеть, что точки, относительно которой момент силы в процессе движения был бы все время равен нулю, здесь нет. А следовательно, нет и точки, относительно которой момент импульса шайбы оставался бы постоянным. Этот пример показывает, что не всегда существует точка, относительно которой момент импульса частицы оставался бы постоянным.

Уравнение моментов (6.5) позволяет получить ответ на два вопроса:

1) найти момент силы относительно интересующей нас точки O в любой момент времени t, если известна зависимость от времени момента импульса частицы относительно той же точки;

2) определить приращение момента импульса частицы относительно точки O за любой промежуток времени, если известна зависимость от времени момента силы , действующего на эту частицу относительно той же точки O.

Решение первого вопроса сводится к нахождению производной по времени от момента импульса, т. е. , которая и равна, согласно (6.5), искомому моменту силы .

Решение же второго вопроса сводится к интегрированию уравнения (6.5). Умножив обе части этого уравнения на dt, получим - выражение, которое определяет элементарное приращение вектора . Проинтегрировав это выражение по времени, найдем приращение вектора за конечный промежуток времени t:

(6.6)

Величину, стоящую в правой части этого уравнения, называют импульсом момента силы. В итоге получено следующее утверждение: приращение момента импульса частицы за любой промежуток времени равно импульсу момента силы за это же время. Рассмотрим два примера.

Пример 1. Момент импульса частицы относительно некоторой точки меняется со временем t по закону где и некоторые постоянные взаимно перпендикулярные векторы. Найти момент силы , действующий на частицу, когда угол между векторами и окажется равным 45°.

Согласно (6.5), т.е. вектор , все время совпадает по направлению с вектором . Изобразим векторы и некоторый момент t (рис. 6.6). Из этого рисунка видно, что угол =45° в момент , когда Отсюда и .

Пример 2. Камень А массы т бросили под углом к горизонту с начальной скоростью . Пренебрегая сопротивлением воздуха, найти зависимость от времени момента импульса камня относительно точки бросания О (рис. 6.7).

За промежуток времени dt момент импульса камня относительно точки

О получит приращение . Так как то Проинтегрировав это выражение с учетом того, что в момент получим . Отсюда видно, что направление вектора остается неизменным в процессе движения (вектор направлен за плоскость, рис. 6.7.

Рассмотрим теперь понятия момента импульса и момента силы относительно оси. Выберем в некоторой инерциальной системе отсчета произвольную неподвижную ось . Пусть относительно некоторой точки О на оси момент импульса частицы А равен , а момент силы, действующий на частицу, .

Моментом импульса относительно оси z называют проекцию на эту ось вектора , определенного относительно произвольной точки О данной оси (рис. 6.8). Аналогично вводят и понятие момента силы относительно оси. Их

Выясним свойства этих величин. Спроектировав (6.5) на ось z, получим

(6.7)

т. е. производная по времени от момента импульса частицы относительно оси z равна моменту силы относительно этой оси. В частности, если то . Другими словами, если момент силы относительно некоторой неподвижной оси z равен нулю, то момент импульса частицы относительно этой оси остается постоянным. При этом сам вектор может и меняться.

Пример: Небольшое тело массы m, подвешенное на нити равномерно движется по горизонтальной окружности (рис.6.9) под действием силы тяжести Относительно точки О момент импульса тела - вектор - находится в одной плоскости с осью z и нитью. При движении тела вектор под действием момента силы тяжести все время поворачивается, т. е. меняется. Проекция же остается при этом постоянной, так как вектор перпендикулярен

Найдем теперь аналитические выражения для и . Нетрудно видеть, что эта задача сводится к нахождению проекций на ось z векторных произведений и .

Воспользуемся, цилиндрической системой координат связав с частицей А (рис. 6.10) орты направленные в сторону возрастания соответствующих координат. В этой системе координат радиус-вектор и импульс частицы записывают так:

где - проекции вектора на соответствующие орты. Из векторной алгебры известно, что векторное произведение можно представить

определителем

Отсюда сразу видно, что момент импульса частицы относительно оси z

где - проекция угловой скорости, с которой поворачивается радиус-вектор частицы.

Аналогично (6.8) записывается и момент силы относительно оси z:

(6.10)

где проекция вектора силы на орт

Обратим внимание, что проекции и действительно не зависят от выбора точки О на оси z, относительно которой определены векторы и . Кроме того, видно, что и - величины алгебраические, их знаки соответствуют знакам проекций и .

Основое уравнение динамики вращательного движения материальной точки - угловое ускорение точки при ее вращении вокруг неподвижной оси пропорционально вращающему моменту и обратно пропорционально моменту инерции.

М = E*J или E = M/J

Сравнивая полученное выражение со вторым законом Ньютона с поступательным законом, видим, что момент инерции J является мерой инертности тела во вращательном движении. Как и масса величина аддитивная.

Момент инерции тонкого кольца:

Момент инерции

Для вычисления момента инерции мы должны мысленно расчленить тело на достаточно малые элементы, точки которых можно считать лежащими на одинаковом расстоянии от оси вращения, затем найти произведение массы каждого элемента на квадрат его расстояния от оси и, наконец, просуммировать все полученные произведения. Очевидно, это весьма трудоемкая задача. Для подсчета
моментов инерции тел правильной геометрической формы можно воспользоваться в ряде случаев приемами интегрального исчисления.
 Нахождение конечной суммы моментов инерции элементов тела заменим суммированием бесконечно большого числа моментов инерции, вычисленных для бесконечно малых элементов:

lim i = 1 ∞ ΣΔm i r i 2 = ∫r 2 dm . (при Δm → 0) .

Вычислим момент инерции однородного диска или сплошного цилиндра высотой h относительно его оси симметрии

Расчленим диск на элементы в виде тонких концентрических колец с центрами на оси его симметрии. Полученные кольца имеют внутренний диаметр r и внешний r + dr , а высоту h . Так как dr << r , то можем считать, что расстояние всех точек кольца от оси равно r .
 Для каждого отдельно взятого кольца момент инерции

i = ΣΔmr 2 = r 2 ΣΔm ,

Где ΣΔm − масса всего кольца.
Объем кольца 2πrhdr . Если плотность материала диска ρ , то масса кольца

ρ2πrhdr .

Момент инерции кольца

i = 2πρhr 3 dr .

I = 2πρh 0 R ∫r 3 dr ,

I = (1/2)πρhR 4 .

Но масса диска m = ρπhR 2 , следовательно,

I = (1/2)mR 2 .

Приведем (без вычисления) моменты инерции для некоторых тел правильной геометрической формы, выполненных из однородных материалов

 1. Момент инерции тонкого кольца относительно оси, проходящей через его центр перпендикулярно его плоскости (или тонкостенного полого цилиндра относительно его оси симметрии):

I = mR 2 .

 2. Момент инерции толстостенного цилиндра относительно оси симметрии:

I = (1/2)m(R 1 2 − R 2 2)

Где R 1 − внутренний и R 2 − внешний радиусы.
 3. Момент инерции диска относительно оси, совпадающей с одним из его диаметров:

I = (1/4)mR 2 .

 4. Момент инерции сплошного цилиндра относительно оси, перпендикулярной к образующей и проходящей через ее середину:

I = m(R 2 /4 + h 2 /12)

Где R − радиус основания цилиндра, h − высота цилиндра.
 5. Момент инерции тонкого стержня относительно оси, проходящей через его середину:

I = (1/12)ml 2 ,

Где l − длина стержня.
 6. Момент инерции тонкого стержня относительно оси, проходящей через один из его концов:

I = (1/3)ml 2

7. Момент инерции шара относительно оси, совпадающей с одним из его диаметров:

I = (2/5)mR 2 .

Если известен момент инерции какого-либо тела относительно оси, проходящей через его центр масс, то момент инерции относительно любой другой оси, параллельной первой, может быть найден на основании так называемой теоремы Гюйгенса-Штейнера.
 Момент инерции тела I относительно любой оси равен моменту инерции тела I с относительно оси, параллельной данной и проходящей через центр масс тела, плюс масса тела m , умноженная на квадрат расстояния l между осями:

I = I c + ml 2 .

В качестве примера подсчитаем момент инерции шара радиуса R и массой m , подвешенного на нити длиной l, относительно оси, проходящей через точку подвеса О . Масса нити мала по сравнению с массой шара. Так как момент инерции шара относительно оси, проходящей через центр масс I c = (2/5)mR 2 , а расстояние
между осями (l + R ), то момент инерции относительно оси, проходящей через точку подвеса:

I = (2/5)mR 2 + m(l + R) 2 .

Размерность момента инерции:

[I] = [m] × = ML 2 .

Войдите или зарегистрируйтесь, чтобы получить возможность отправлять комментарии

В любой системе частиц имеется одна замечательная точка С - центр инерции , или центр масс , - которая обладает рядом интересных и важных свойств. Центр масс является точкой приложения вектора импульса системы , так как вектор любого импульса является полярным вектором. Положение точки С относительно начала О данной системы отсчета характеризуется радиусом-вектором, определяемым следующей формулой:

Следует заметить, что центр масс системы совпадает с ее центром тяжести. Правда, это утверждение справедливо лишь в том случае, когда поле сил тяжести в пределах данной системы можно считать однородным.

Найдем скорость центра масс в данной системе отсчета. Продифференцировав (4.8) по времени, получим

т.е. импульс системы равен произведению массы системы на скорость ее центра масс .

Получим уравнение движения центра масс. Понятие центра масс позволяет придать уравнению (4.4) иную форму, которая часто оказывается более удобной. Для этого достаточно (4.10) подставить в (4.4), и учесть, что масса системы как таковой есть величина постоянная. Тогда получим

,

(4.11)

где - результирующая всех внешних сил, действующих на систему. Это и есть уравнение движения центра масс системы - одно из важнейших уравнений механики. В соответствии с этим уравнением, при движении любой системы частиц ее центр инерции движется так, как если бы вся масса системы была сосредоточена в этой точке и к ней были бы приложены все внешние силы , действующие на систему. При этом ускорение центра инерции совершенно не зависит от точек приложения внешних сил.

Таким образом, если центр масс системы движется равномерно и прямолинейно, то это означает, что ее импульс сохраняется в процессе движения. Разумеется, справедливо и обратное утверждение.

Уравнение (4.11). по форме совпадает с основным уравнением динамики материальной точки и является его естественным обобщением на систему частиц: ускорение системы как целого пропорционально результирующей всех внешних сил и обратно пропорционально суммарной массе системы. Напомним, что в неинерциальных системах отсчета результирующая всех внешних сил включает в себя как силы взаимодействия с окружающими телами, так и силы инерции.

Рассмотрим ряд примеров на движение центра масс системы.

Пример 1. Покажем, как можно решить задачу с человеком на плоту (стр. 90)другим способом, воспользовавшись понятием центра масс.

Так как сопротивление воды пренебрежимо мало, то результирующая всех внешних сил, действующих на систему человек - плот, равна нулю. А это значит, что положение центра инерции данной системы в процессе движения человека (и плота) меняться не будет, т. е.

.

где и - радиус-векторы, характеризующие положения центров масс человека и плота относительно некоторой точки берега. Из этого равенства найдем связь между приращениями векторов и

Имея в виду, что приращения и представляют собой перемещения человека и плота относительно берега, найдем перемещение плота:

Пример 2. Человек прыгает с вышки в воду. Движение прыгуна в общем случае имеет весьма сложный характер. Однако если сопротивление воздуха пренебрежимо мало, то можно сразу утверждать, что центр инерции прыгуна движется по параболе, как материальная точка, на которую действует постоянная сила где масса человека.

Пример 3. Замкнутая цепочка, соединенная нитью с концом оси центробежной машины, равномерно вращается вокруг вертикальной оси с угловой скоростью (рис. 4.4). При этом нить образует угол с

вертикалью. Как ведет себя центр инерции цепочки?

Прежде всего, ясно, что при равномерном вращении центр инерции цепочки не движется в вертикальном направлении. Это значит, что вертикальная составляющая силы Т натяжения нити компенсирует силу тяжести (рис. 4.4, справа). Горизонтальная же составляющая силы натяжения постоянна по модулю и все время направлена к оси вращения.

Отсюда следует, что центр масс цепочки - точка С - движется по горизонтальной окружности, радиус которой легко найти с помощью формулы (4.11), записав ее в виде

где - масса цепочки. При этом точка С все время находится между осью вращения и нитью, как показано на рис. 4.4.

В тех часто встречающихся случаях, когда нас интересует лишь относительное движение частиц внутри системы, а не движение этой системы как целого, наиболее целесообразно пользоваться системой отсчета, в которой центр масс покоится. Это позволяет значительно упростить и анализ явления и расчеты.

Систему отсчета, жестко связанную с центром масс данной системы частиц и перемещающуюся поступательно по отношению к инерциальным системам, называют системой центра масс или, кратко, С-системой (обозначение системы связано с первой буквой слова центр по латыни). Отличительной особенностью этой системы является то, что полный импульс системы частиц в ней равен нулю - это непосредственно следует из формулы (4.10). Другими словами, любая система частиц как целое покоится в своей -С-системе .

Для замкнутой системы частиц ее С -система является инерциальной, для незамкнутой - в общем случае неинерциальной.

Найдем связь между значениями механической энергии системы в K и С системах отсчета. Начнем с кинетической энергии системы . Скорость частицы в K -системе можно представить в виде суммы скоростей, где и - скорость этой частицы в С -системе и скорость системы центра масс относительно K -системы отсчета соответственно. Тогда можно записать.

Кроме сохранения импульса и энергии в замкнутых системах сохраняется еще одна физическая величина – момент импульса. Рассмотрим сначала векторное произведение векторов и (рис. 32).

Векторным произведение векторов и называется такой вектор , модуль которого равен:

где - угол между векторами и .

Направление вектора определяется по правилу буравчика, если его вращать от к по кратчайшему пути.

Существует выражение для определения векторного произведения:

1. Момент силы относительно точки и относительно оси.

Введем сначала понятие момента силы. Пусть на частицу, положение которой определяется с помощью радиус-вектора относительно начала отсчета точки 0, действует некоторая сила (рис. 33).

Назовем моментом силы относительно точки 0 векторную величину:

В данном случае вектор момента силы направлен перпендикулярно плоскости рисунка к нам. Из рисунка следует, что величина . Назовем ее плечом момента силы. Плечом момента силы называется расстояние от точки отсчета 0 до линии действия силы.

Моментом силы относительно некоторой оси, проходящей через точку 0, называется проекция вектора момента силы относительно точки 0 на эту ось.

2.Момент пары сил. Свойства момента пары сил.

Рассмотрим две параллельные, равные по модулю, противоположные по направлению силы, не действующие вдоль одной прямой (рис.34). Такие силы называют парой сил. Расстояние между прямыми, вдоль которых действуют эти силы, называется плечом пары.

Здесь введены следующие обозначения:

Радиус-вектор точки приложения силы ,

Радиус-вектор точки приложения силы относительно точки приложения силы .

Суммарный момент этой пары сил определим как:

Поскольку силы образуют пару, то , следовательно:

Видно, что момент пары сил не зависит от выбора начала отсчета точек приложения сил.

3.Момент импульса частицы относительно оси и относительно точки.

Обратимся теперь к понятию момента импульса. Пусть частица массой m, положение которой определяется с помощью радиус-вектора относительно начала отсчета точки 0, движется со скоростью (рис. 35).

Введем вектор , который назовем моментом импульса частицы относительно точки 0. Величину назовем плечом момента импульса относительно точки 0.

Моментом импульса относительно оси, проходящей через точку 0, назовем проекцию момента импульса относительно точки на эту ось.

1. Рассмотрим движение вдоль прямой линии. На высоте h летит горизонтально самолет массой m со скоростью V (рис.36).

Найдем момент импульса самолета относительно некоторой точки 0. Модуль момента импульса равен произведению импульса на его плечо. В данном случае плечо импульса равно h. Следовательно:

2. Рассмотрим движение по окружности. Частица массой m движется по окружности радиуса R с постоянной по модулю скоростью V (рис.37). Найти момент импульса частицы относительно центра окружности 0.

Момент импульса частицы M== рR=const.

4.Уравнение моментов частицы

По определению момент импульса частицы относительно некоторой точки 0 равен:

Найдем производную по времени правой и левой части этого выражения:

Первое слагаемое по правилу векторного произведения обращается в нуль. Имеем окончательно:

Это выражение называют уравнением моментов частицы.

Скорость изменения момента импульса равна моменту сил.

5.Момент импульса системы частиц.
Закон изменения и сохранения момента импульса системы частиц.

Рассмотрим систему взаимодействующих между собой частиц, на которую действуют внешние силы. Зададим положение в пространстве частиц этой системы с помощью радиус-векторов относительно некоторого начала отсчета 0. Запишем суммарный момент импульса этой системы относительно точки:

Найдем изменение суммарного момента:

Запишем эту систему уравнений:

…………………………………..

Просуммируем левые и правые части этой системы и рассмотрим по парные суммы в первом слагаемом справа.

По третьему закону Ньютона в нуль обратятся и все остальные по парные суммы. Следовательно, суммарный момент всех внутренних сил взаимодействия между частицами равен нулю. Тогда остается:

Момент импульса системы частиц изменяет момент внешних сил. Для замкнутой системы частиц выполняется закон сохранения момента импульса.

6.Орбитальный и собственный моменты импульса системы частиц.

Рассмотрим систему N частиц, положение которых задается с помощью радиус-векторов относительно некоторого начала отсчета 0(рис.38).

Пусть положение центра масс С этой системы определяется с помощью радиус-вектора . Тогда положение i-ой частицы относительно начала 0 определится как:

Запишем суммарный момент импульса системы частиц относительно начала 0:

Первое слагаемое назовем орбитальным моментом импульса системы:

Второе слагаемое назовем собственным моментом импульса системы:

Тогда полный момент импульса системы относительно точки отсчета 0 имеет вид:

7.Движение в центральном поле сил.

Рассмотрим частицу, движущуюся в центральном силовом поле. Напомним, что в таком поле сила, действующая на частицу, зависит лишь от расстояния между частицей и началом отсчета. Кроме того, сила все время направлена вдоль радиус-вектора частицы.

Легко сообразить, что в таком случае момент центральной силы равен нулю и, следовательно, выполняется закон сохранения момента импульса относительно начала отсчета.

Поскольку , то траектория частицы все время расположена в плоскости, в которой лежат векторы силы и радиус-вектор. В центральном поле частицы движутся по плоским траекториям.

За время dt радиус-вектор частицы опишет площадь dS (рис.39).

Эта площадь равна половине площади параллелограмма, построенного на радиус-векторе и векторе элементарного перемещения . Как известно, площадь такого параллелограмма равна модулю векторного произведения . Таким образом, можем теперь записать:

Назовем величину - секториальной скоростью, и для нее получим выражение:

Т.к. в центральном поле М =const, то, следовательно, секториальная скорость остается постоянной величиной.

Вывод: при движении частицы в центральном силовом поле ее радиус-вектор за равные промежутки времени описывает равные площади.

Это утверждение и является вторым законом Кеплера.

8.Задача двух тел.

Задача о движении частицы в центральном силовом поле имеет много приложений. Рассмотрим задачу о движении двух тел. Рассмотрим две взаимодействующие только между собой частицы. Выясним, как ведет себя центр масс такой системы. Из теоремы о движении центра масс замкнутой системы можно сделать вывод, что он либо покоится, либо движется прямолинейно и равномерно.

Будем решать задачу двух тел в системе их центра масс. Как известно, радиус-вектор центра масс системы определяется с помощью выражения:

Из закона сохранения импульса такой замкнутой системы следует, что:

Введем радиус-вектор, определяющий положение второй частицы относительно первой (рис. 40):

Тогда можно получить выражения для связи радиус-векторов, определяющих положение частиц относительно их общего центра масс, с радиус-вектором их относительного положения:

Рассмотрим теперь эту задачу с энергетической точки зрения. Обозначим через и -скорости частиц относительно их центра масс, а через - скорость второй частицы относительно первой. Тогда из закона сохранения импульса системы частиц можно получить следующие выражения:

Запишем полную механическую энергию этой системы частиц:

Здесь U(r 21) – собственная потенциальная энергия системы.

Это выражение можно преобразовать следующим образом:

где введено следующее обозначение - приведенная масса.

Мы видим с точки зрения энергии, эта система частиц ведет себя, как одна частица с приведенной массой и движущейся с относительной скоростью. Задача двух тел сводится к задаче о движении одного тела.

Если известна зависимость , то можно решить и основную задачу, т.е. найти зависимости и .

Запишем уравнение движения (второй закон Ньютона) для каждой из частиц в центральном поле:

В правой части второго уравнения стоит знак минус, т.к .

Разделив первое уравнение на m 1 , а второй – на m 2 , получим:

Вычтем первое уравнение из второго:

Тогда окончательно:

Отсюда можно найти зависимость .

9.Движение искусственных спутников. Космические скорости.

Рассмотрим движение искусственного спутника Земли вблизи ее поверхности. Поскольку на спутник действует только одна сила – сила гравитационного притяжения к Земле, то можно записать уравнение его движения по окружности:

где m –масса спутника, М – масса Земли, R з –радиус Земли.

Отсюда можно получить скорость спутника:

Подставив соответствующие значения, получим скорость V 1 = 8 км/с.

Эта скорость называется первой космической (скорость, которую необходимо сообщить телу, чтобы оно стало спутником Земли вблизи ее поверхности).

Мы рассмотрели простейший случай движения спутника по круговой орбите. Однако, как показывает теория, в задаче двух тел возможны и другие траектории движения одной частицы относительно другой – эллипсы, гиперболы и параболы. Эллиптическим орбитам соответствует отрицательное значение полной механической энергии системы, гиперболическим орбитам соответствует положительное значение полной механической энергии и параболическим орбитам соответствует значение полной механической энергии, равное нулю.

Найдем, так называемую, вторую космическую скорость . Это скорость, которую надо сообщить телу, чтобы оно стало спутником Солнца, при этом тело должно двигаться по параболической траектории.

Запишем полную механическую энергию системы спутник – Земля, считая Землю неподвижной:

Приравняв полную механическую энергию нулю, получим вторую космическую скорость:

Подставив соответствующие значения, получим V 2 = 11,2 км/с.

МЕХАНИКА ТВЕРДОГО ТЕЛА

VIII. Кинематика твердого тела

1.Абсолютно твердое тело. Плоское движение твердого тела и его разложение на поступательное и вращательное..

До сих пор в качестве физической модели мы использовали материальную точку, однако не все задачи могут быть решены в этом приближении. Перейдем теперь к рассмотрению так называемых абсолютно твердых тел . Абсолютно твердым телом называется такое тело, в котором не меняется расстояние между частицами, из которых оно состоит. Иными словами, это абсолютно не деформируемое тело.

Будем рассматривать плоское движение твердого тела, при котором во время движения любая его точка остается в одной из параллельных плоскостей. При плоском движении траектории каждой точки твердого тела лежит в одной плоскости, причем плоскости всех траекторий либо совпадают, либо параллельны.

Любое сложное движение твердого тела можно представить в виде суммы более простых движений: поступательного и вращательного. Поступательным называется такое движение твердого тела, при котором линия, соединяющая две любые точки тела, сохраняет направление в пространстве. Поступательное движение не обязательно является прямолинейным, например, кабина в чертовом колесе (рис.41).

Вращательным называется такое движение, при котором траектории всех точек твердого тела являются концентрическими окружностями с центром, лежащим на оси вращения. Катящийся по столу цилиндр совершает и поступательное движение и вращательное движение вокруг своей оси симметрии.

Покажем, как плоское движение может быть разложено на поступательное и вращательное (рис. 42).

Из рисунка видно, что из положения 1 в положение 2 тело можно перемещать сначала в положение поступательно, а затем в положение 2 вращательно вокруг оси . Такое разбиение на поступательное и вращательное движение можно производить бесконечно большим числом способов, но при этом поворот осуществляется всегда на один и тот же угол .

Таким образом, плоское движение может представлено как поступательное с одинаковой для всех точек тела скоростью и вращательное с одинаковой угловой скоростью . Для линейных скоростей точек твердого тела это может быть записано в виде:

Здесь - радиус-вектор любой точки твердого тела.

Например, качение цилиндра по горизонтальной поверхности (рис.43) можно представить как поступательное движение всех точек со скоростью V 0 и вращение вокруг оси, совпадающей с его осью симметрии 0, с угловой скоростью ., либо как поступательное движение со скоростью и вращение с той же угловой скоростью , но вокруг оси .

Перемещение твердого тела можно представить как совокупность одних лишь поворотов вокруг, так называемой, мгновенной оси. Эта ось может находиться либо в пределах самого твердого тела, но может быть и за его пределами. Положение мгновенной оси со временем меняется. В случае качения цилиндра мгновенная ось совпадает с линией касания цилиндра с плоскостью.

Изобразим на рис. 44 направление мгновенных скоростей некоторых точек цилиндра относительно неподвижной системы отсчета. Скорость точки А равна в каждый момент времени нулю, т.к. она складывается из поступательной скорости и равной по модулю линейной скоростью . Скорость точки С равна удвоенной скорости и т.д.

Посмотрим, как ориентирована скорость относительно неподвижной системы отсчета любой точки цилиндра. Для этого запишем условие абсолютно твердого тела для двух произвольных точек в следующем виде:

Продифференцируем по времени правую и левую часть:

Свяжем точку А с мгновенной осью вращения, тогда и . Следовательно, имеем:

Из этого условия следует перпендикулярность соответствующих векторов, т.е. .